1樓：艾博素隆
這是個剛體，該運動可以被拆分為平動和轉動。。。先分析轉動：
以剛體的質心為參考系，並且以質心為轉軸進行分析，雖然該質心繫顯然為非慣性系，但是由於慣性力恰好通過轉軸，所以力矩為0，唯一的力矩為f造成的力矩f*l/2，該剛體對轉軸的轉動慣量i為m*l^2/12（這個計算我就跳掉了，再者杆對其中心的慣量也應該背出來），因此該剛體的角加速度=力矩/慣量=(6f)/(m*l)所以其轉動過的角度對時間的函式=1/2*角加速的平方=6f*t^2/(m*l)如此可以描述其轉動的運動。為描述方便，我就將剛才說的角度在下文記為a
而後分析質心平動的運動，此時以地面為參考系，將f分解為x方向和y方向，（其中x軸平行於杆）。那麼fx=f*sina;fy=f*cos a，所以ax=fx/m=f/m*sin(6f*t^2/(m*l));ay=fy/m=f/m*cos(6f*t^2/(m*l))。實際上，由於已經描述了平動的加速度與時間的關係，該運動已經描述清楚了，如果一定需要其質心的座標與時間的關係，可讓加速度對時間積分兩次，但由於諸如sin(k*t^2)的積分無法用初等函式描述出來，因此積分號需要保留，所以貌似也沒有什麼意義。。。。
綜合上述描述，該剛體的轉動運動，應該是勻加速的轉動，質心的平動運動為一複雜的變加速度曲線運動（可用剛才的加速度與時間的關係進行描述）
2樓：喜歡**就是我
由質點系的牛頓第二定律，質心（位於杆中點）將做勻加速直線運動。加速度大小為a=f/m,方向向下。設杆的左右端點分別為a、b。
則在質心繫中，杆的等效受力為：b點受到大小為f/2向下的力，a點受到大小為f/2向上的力。可見杆受到力矩的作用而轉動。
設杆轉過的角度為@，則杆受到力矩m=flcos@，由此推斷在質心繫中，杆將做週期性的轉動（半週期時，a轉到b原來的位置，b轉到a原來的位置）。杆實際運動就是這種週期性轉動和從零開始，加速度大小為f/m的勻加速直線運動的合成。
距受力點s處加速度是個時間的函式，由於運動較為複雜，這裡就不求了。
3樓：匿名使用者
水平光滑地面，整個杆都沿著f的方向以加速度f/m勻加速直線運動。
距受力點s處加速度是f/m
4樓：
做螺旋運動吧。。。a=f/(s/lm)
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