1樓：葵姐是我
取長度為l的導線，由於電場垂直於導線向外呈均勻輻射狀，在l周圍取一長為l，半徑為r的圓環形高斯面 高斯面內部包含電荷q=λl 由高斯定理，該高斯面的電通量φ=q/ε0， 又電場在高斯面上強度相等， 所以e=φ/s=φ/(2πrl)=q/(ε0*2πrl)。
導線角按其位於導線前進方向的左側或右側而分別稱為左角或右角，並規定左角為正、右角為負；單一導線與導線網，其區別在於前者無結點，而後者具有結點。
一般由銅或鋁製成，也有用銀線所制（導電、熱性好），用來疏導電流或者是導熱。
電場是電荷及變化 磁場周圍空間裡存在的一種特殊物質。電場這種物質與通常的實物不同，它不是由分子 原子所組成，但它是客觀存在的，電場具有通常物質所具有的力和 能量等客觀屬性。
2樓：匿名使用者
用高斯定理求解較為容易。
以導線為軸取一圓柱形封閉曲面(設半徑r，搞h），上下底面無電通量，電通量只在側面。由對稱性，電通量在側面均勻分佈，場強在側面上處處相等且與側面處處正交。由高斯定理，e·2πrh=λh/ε0 ,得場強e=λ/(2πr·ε0)
3樓：匿名使用者
這都在瞎說吧，直導線內是有電流的，是動電場而不是靜電場，物理書上的例題寫的是「細棒」而不是「導線」，那是不流動的電荷。在這種情況需要用到電場相對論變換，設電流為i，則有i=q/t=λl/t=λv,取相對速度與原參考系為v的參考系（上標為』），這裡就真的可以使用靜電場的方法，只有垂直導線方向有場強，e』=φ/s=φ/(2πrl)=q/（ε0*2πrl)=λ/（ε0*2πr），b』=0，則根據電磁場相對論變換，e=y（e'-vb'),這裡y=[1-(v/c)^2]^(-0.5),為膨脹因子，c為光速，由此可得：
e=/(ε0*2πr)
如圖均勻帶電導線abc的電荷線密度為λ，求o點的電勢和電場強度
4樓：匿名使用者
1、電勢（以無窮遠處為零電勢）：
半圓部分在o點產生的電勢u1=1/(4πε)λπr/r=λ/(4ε)ab段電荷在o點產生的電勢u2=1/(4πε)∫(r,3r)λdx/x=λln3/(4πε)
u=u1+u2=λ/(4ε)+λln3/(4πε)2、電場：
半圓部分在o點產生的電場，方向指向圖中豎直向下，大小為e1=1/(4πε)∫(0,π)λsinθdθ/r²=λ/(2πεr)
ab段電荷在o點產生的電場強度，方向向右，大小為e2=1/(4πε)∫(r,3r)λdx/x²=λ/(6πεr)
合場強為以上e1與e2兩向量的疊加。
已知電荷線密度為λ的無限長均勻帶電直線附近的電場強度為e=λ/(20r)
5樓：偏丶愛
（1） φ＝e2-e1=（λ/20r2）-（λ/20r1）
（2）我語文不好。如果這個無窮處指的是離直線無窮遠也可以這樣取不管直線帶多少電（q）,e＝f/q＝kq/r²,r²→∞，e→0。如果是接近直線兩頭就不行唄，應該問的不是這種情況。
一長為l的均勻帶電直線，電荷線密度為 λ，求在直線延長線上與直線近端相距r處p點的電勢與場強。
6樓：116貝貝愛
解題過程如下：
性質：（1）單位正電荷由電場中某點a移到參考點o（即零勢能點，一般取無限遠處或者大地為零勢能點）時電場力做的功與其所帶電量的比值。所以φa=ep/q。
在國際單位制中的單位是伏特(v)。
（2）電場中某點相對參考點o電勢的差，叫該點的電勢。「電場中某點的電勢在數值上等於單位正電荷在那一點所具有的電勢能」。
公式：ε=qφ（其中ε為電勢能，q為電荷量，φ為電勢），即φ=ε/q
在電場中，某點的電荷所具的電勢能跟它的所帶的電荷量之比是一個常數，它是一個與電荷本身無關的物理量，它與電荷存在與否無關，是由電場本身的性質決定的物理量。
電勢是描述靜電場的一種標量場。靜電場的基本性質是它對放於其中的電荷有作用力，因此在靜電場中移動電荷，靜電場力要做功。但靜電場中沿任意路徑移動電荷一週回到原來的位置，電場力所做的功恆為零，即靜電場力做功與路徑無關，或靜電場強的環路積分恆為零。
靜電場的這一性質稱為靜電場的環路定理。根據靜電場的這一性質可引入電勢來描述電場，就好像在重力場中重力做功與路徑無關，可引入重力勢描述重力場一樣。
電場中某一點的電勢定義為把單位正電荷從該點移動到電勢為零的點，電場力所做的功。通常選擇無限遠點的電勢為零，因此某點的電勢就等於把單位正電荷從該點移動到無限遠，電場力所做的功
7樓：亥氣
性質：（1）單位正電荷由電場中某點a移到參考點o（即零勢能點，一般取無限遠處或者大地為零勢能點）時電場力做的功與其所帶電量的比值。所以φa=ep/q。
在國際單位制中的單位是伏特(v)。
（2）電場中某點相對參考點o電勢的差，叫該點的電勢。「電場中某點的電勢在數值上等於單位正電荷在那一點所具有的電勢能」。
公式：ε=qφ（其中ε為電勢能，q為電荷量，φ為電勢），即φ=ε/q
在電場中，某點的電荷所具的電勢能跟它的所帶的電荷量之比是一個常數，它是一個與電荷本身無關的物理量，它與電荷存在與否無關，是由電場本身的性質決定的物理量。
電勢是描述靜電場的一種標量場。靜電場的基本性質是它對放於其中的電荷有作用力，因此在靜電場中移動電荷，靜電場力要做功。但靜電場中沿任意路徑移動電荷一週回到原來的位置，電場力所做的功恆為零，即靜電場力做功與路徑無關，或靜電場強的環路積分恆為零。
靜電場的這一性質稱為靜電場的環路定理。根據靜電場的這一性質可引入電勢來描述電場，就好像在重力場中重力做功與路徑無關，可引入重力勢描述重力場一樣。
電場中某一點的電勢定義為把單位正電荷從該點移動到電勢為零的點，電場力所做的功。通常選擇無限遠點的電勢為零，因此某點的電勢就等於把單位正電荷從該點移動到無限遠，電場力所做的功
8樓：
均勻帶電直導線可以看作是一個點電荷源 因為導線各點帶電量均勻，那麼可以知道，近端和遠端兩點在r處產生的場強平均值必定等於導線中點《也就是l/2處》在r處產生的場強 那麼這條直線處完全可以看作是在直導線中點處帶有電量為(l*λ)庫侖的一個點電荷源 那麼原距離r處，也就是變成距離(l/2)+r 用點電荷產生的場強的電勢公式就可以得出該點的場強和電勢了
9樓：可靠的王者
一般是500吧，你仔細的算算，看看是不是，我算的是
設有一無限長均勻帶電直導線,其所帶電荷的線密度為λ,帶電導線周圍的電場強度是多少？
10樓：葵姐是我
取長度為l的導線，由於電場垂直於導線向外呈均勻輻射狀，在l周圍取一長為l，半徑為r的圓環形高斯面 高斯面內部包含電荷q=λl 由高斯定理，該高斯面的電通量φ=q/ε0， 又電場在高斯面上強度相等， 所以e=φ/s=φ/(2πrl)=q/(ε0*2πrl)。
導線角按其位於導線前進方向的左側或右側而分別稱為左角或右角，並規定左角為正、右角為負；單一導線與導線網，其區別在於前者無結點，而後者具有結點。
一般由銅或鋁製成，也有用銀線所制（導電、熱性好），用來疏導電流或者是導熱。
電場是電荷及變化 磁場周圍空間裡存在的一種特殊物質。電場這種物質與通常的實物不同，它不是由分子 原子所組成，但它是客觀存在的，電場具有通常物質所具有的力和 能量等客觀屬性。
均勻帶電球面內部電場強度，一均勻帶電球面半徑為R,帶有電量Q,求球面內外的場強分佈。
一種方法，你可以用高斯定理分析，內部電荷為0，電場線通量為0，電場強度為0.在內部各個地方一樣。另一種方法，利用對稱的方法進行分析，以任意位置為研究點a。在面上任意位置取微元面。研究某個截面上，就是圓環。連線微元面與這個點，形成三角圓錐形。反向延長，就可以在另一個球面上找到一個微元面。如圖 可以證明...
一帶電量為Q的均勻帶電球殼，球的半徑為R，求球內 外電勢的分
帶電量為q，半徑為r。均勻帶電球面內外場強及電勢分佈 內部 場強e 0 球外部等效成球心處一點電荷 e kq r 2 r r 電勢相等，球外部等效成球心處一點電荷 kq r，如果是均勻帶電球體,結果與球殼相同。在球外可以將這個球殼等效為全部電荷集中在球心的點電荷處理，電勢分佈為k 4pair 2 r...
均勻帶電球殼（面和密度）對於其表面一點處產生的場強
你這個實際上是計算了除p點外所有球殼上電荷在p點的電場強度，因為圓環電場那個公式就是對環外一點的 而高斯定理是所有點。所以缺少了p點自身產生的場強 由對稱性可知p點產生的場強正好和除p點外所有點產生的場強相等，所以最終結果應該是你積分結果的2倍，應該就和高斯定理算的一樣了。推到都沒錯，高斯定理結果是...